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  • 普通高等教育"十一五"国家级规划教材:量子力学教程(第2版)[平装]
  • 共3个商家     16.10元~22.00
  • 作者:周世勋(作者)
  • 出版社:高等教育出版社;第2版(2009年6月1日)
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  • ISBN:9787040262780

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    编辑推荐

    《普通高等教育"十一五"国家级规划教材:量子力学教程(第2版)》是普通高等教育“十一五”国家级规划教材。《普通高等教育"十一五"国家级规划教材:量子力学教程(第2版)》可作为高等院校物理等专业的量子力学教材,也可供感兴趣的读者参考。

    目录

    第一章 绪论
    1.1 经典物理学的困难
    1.2 光的波粒二象性
    1.3 原子结构的玻尔理论
    1.4 微粒的波粒二象性
    1.5 例题
    小结
    习题
    第二章 波函数和薛定谔方程
    2.1 波函数的统计解释
    2.2 态叠加原理
    2.3 薛定谔方程
    2.4 粒子流密度和粒子数守恒定律
    2.5 定态薛定谔方程
    2.6 一维无限深方势阱
    2.7 线性谐振子
    2.8 势垒贯穿
    2.9 例题
    小结
    习题
    第三章 量子力学中的力学量
    3.1 表示力学量的算符
    3.2 动量算符和角动量算符
    3.3 电子在库仑场中的运动
    3.4 氢原子
    3.5 厄米算符本征函数的正交性
    3.6 算符与力学量的关系
    3.7 算符的对易关系 两力学量同时有确定值的条件 不确定关系
    3.8 力学量期望值随时间的变化守恒定律
    3.9 例题
    小结
    习题
    第四章 态和力学量的表象
    4.1 态的表象
    4.2 算符的矩阵表示
    4.3 量子力学公式的矩阵表述
    4.4 么正变换
    4.5 狄拉克符号
    4.6 线性谐振子与占有数表象
    小结
    习题
    第五章 微扰理论
    5.1 非简并定态微扰理论
    5.2 简并情况下的微扰理论
    5.3 氢原子的一级斯塔克效应
    5.4 变分法
    5.5 氦原子基态(变分法)
    5.6 与时间有关的微扰理论
    5.7 跃迁概率
    5.8 光的发射和吸收
    5.9 选择定则
    小结
    习题
    第六章 散射
    6.1 碰撞过程散射截面
    6.2 中心力场中的弹性散射(分波法)
    6.3 方形势阱与势垒所产生的散射
    6.4 玻恩近似
    6.5 质心系与实验室坐标系
    小结
    习题
    第七章 自旋与全同粒子
    7.1 电子自旋
    7.2 电子的自旋算符和自旋函数
    7.3 简单塞曼效应
    7.4 两个角动量的耦合
    7.5 光谱的精细结构
    7.6 全同粒子的特性
    7.7 全同粒子体系的波函数泡利原理
    7.8 两个电子的自旋函数
    7.9 氦原子(微扰法)
    7.10 氢分子(海特勒—伦敦法)化学键
    小结
    习题
    第八章 量子力学若干进展
    8.1 朗道能级
    8.2 阿哈罗诺夫—玻姆效应
    8.3 贝利相位
    结束语
    附录
    基本物理常量简表

    文摘

    版权页:



    插图:



    时刻也是对称的,在下一时刻t+dt波函数变为φs+φs/tdt,它是两对称函数之和,因而也是对称函数。以此类推,可知在以后任何时刻波函数都是对称的。同样可以证明,如果在某一时刻波函数是反对称的,则在以后任何时刻波函数都是反对称的。
    由此得出结论:描写全同粒子体系状态的波函数只能是对称的或反对称的,它们的对称性不随时间改变。如果体系在某一时刻处于对称(反对称)的态,则它将永远处于对称(反对称)的态上。
    实验证明,由电子、质子、中子这些自旋为h/2的粒子以及其他自旋为h/2的奇数倍的粒子所组成的全同粒子体系的波函数是反对称的,这类粒子服从费米一狄拉克(Fermi—Dirac)统计,因而被称为费米子;由光子(自旋为1)、处于基态的氦原子(自旋为零)、α粒子(自旋为零)以及其他自旋为零或为h的整数倍的粒子所组成的全同粒子体系的波函数是对称的。这类粒子服从玻色一爱因斯坦(Bose—Einstein)统计,因而被称为玻色子。
    7.7 全同粒子体系的波函数 泡利原理
    我们先讨论两个全同粒子组成的体系波函数对称性问题,然后再把它推广到n个全同粒子所组成的体系中去。
    不考虑粒子间的相互作用时,两全同粒子组成的体系的哈密顿算符H写为
    H=H0(q1)+H0(q2), (7.7.1)
    日。是每一个粒子的哈密顿算符,假设它不显含时间。因为是全同粒子,所以在同一体系中两粒子的哈密顿算符是相同的。以∈i、φi分别表示H0的第i个本征值和本征函数,
    H0(q1)φi(q1)=∈iφi(q1),
    H0(q2)φj(q2)=∈jφj(q2)。
    当第一个粒子处于第i态,第二个粒子处于第j态时,体系的能量为
    E=∈j+∈j, (7.7.3)
    波函数为
    φ(q1,q2)=φi(q1)φi(q2), (7.7.4)
    这可由(7.7.4)式满足下列本征值方程看出:
    Hφ(q1,q2)=Eφ(q1,q2)。 (7.7.5)
    如果第一个粒子处于第j态,第二个粒子处于第i态,则体系的波函数为
    φ(q2,q1)=φj(q1)φi(q2), (7.7.6)
    对应的能量本征值仍为E=∈i+∈j,表示体系的能量本征值E是简并的。由于波函数(7.7.6)式可以由波函数(7.7.4)式交换q1、q2后得出,所以称这种简并为交换简并。
    如果两粒子所处的状态相同,即i=j,则波函数(7.7.4)式和(7.7.6)式是同一个对称波函数。如果两粒子所处的状态不同,i≠j,则波函数(7.7.4)式和(7.7.6)式既不是对称函数,又不是反对称函数,因而不满足全同粒子体系波函数的条件。